ГОСУДАРСТВЕННЫЙ
СТАНДАРТ
СОЮЗА ССР
БЕЗОПАСНОСТЬ РАДИАЦИОННАЯ
ЭКИПАЖА
КОСМИЧЕСКОГО АППАРАТА
В КОСМИЧЕСКОМ ПОЛЕТЕ
ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДЕРНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
ПРОТОНОВ
ГОСТ 25645.211-85
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ СССР ПО СТАНДАРТАМ
Москва
ИСПОЛНИТЕЛИ
Г.И. Бацких, канд. техн. наук; Е.К. Гельфанд, канд. физ.-мат. наук, А.И. Григорьев, д-р мед. наук; А.Р. Калмыков; Г.В. Красильников, канд. техн. наук; Е.Н. Лесновский, канд. техн. наук; Б.В. Манько; В.А. Панин; И.Я. Ремизов, канд. техн. наук; В.А. Сакович, канд. техн. наук; В.М. Сахаров, канд. техн. наук, А.Я. Серов, канд. физ.-мат. наук; Б.С. Сычев, канд. физ.-мат. наук; В.Б. Хвостов, канд. физ.-мат. наук.
УТВЕРЖДЕН И ВВЕДЕН В ДЕЙСТВИЕ Постановлением Государственного комитета СССР по стандартам от 17 декабря 1985 г. № 4050
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ СТАНДАРТ СОЮЗА ССР
|
БЕЗОПАСНОСТЬ РАДИАЦИОННАЯ ЭКИПАЖА КОСМИЧЕСКОГО АППАРАТА В КОСМИЧЕСКОМ ПОЛЕТЕ Характеристики ядерного взаимодействия протонов Space crew radiation safety during space
flight. |
ГОСТ |
Постановлением Государственного комитета СССР по стандартам от 17 декабря 1985 г. № 4050 срок введения установлен
с 01.07.87
Настоящий стандарт устанавливает характеристики ядерных взаимодействий протонов космических лучей, а также протонов и нейтронов (далее по тексту - нуклонов), образованных ими в защите космических аппаратов (КА), в диапазоне энергий нуклонов от 20 до 1000 МэВ для ядер элементов от углерода до свинца.
К характеристикам ядерных взаимодействий, предназначенным для расчетов пространственно-энергетических распределений плотности потока нуклонов в КА, относят:
средний пробег нуклонов до ядерного взаимодействия;
двойные дифференциальные по энергии и углу вылета распределения вторичных нуклонов в неупругих нуклон-ядерных взаимодействиях.
Термины, применяемые в настоящем стандарте, и их пояснения приведены в справочном приложении 1.
1. СРЕДНИЕ ПРОБЕГИ НУКЛОНОВ ДО ЯДЕРНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ
1.1. Средние пробеги нуклонов с энергией Е0 до ядерного взаимодействия λ (Е0) в веществе вычисляют по формулам для простых веществ с атомной массой А
|
|
(1) |
где i = p, H - протон или нейтрон, соответственно,
σi (Е0) - микроскопическое сечение неупругого ядерного взаимодействия нуклона типа i, барн (1 барн = 10-24 см2),
для вещества со сложным элементным составом А = ΣСkАk
|
|
(2) |
где σik (Е0) - микроскопическое сечение неупругого ядерного взаимодействия нуклона типа i с k-м элементом вещества, барн,
Сk - массовая концентрация k-го
элемента в веществе, причем 
1.2. Микроскопические сечения неупругого ядерного взаимодействия σi (Е0) одинаковы для протонов и нейтронов при Е0 ≥ 40 МэВ. В табл. 1 представлены значения сечений для различных элементов в узлах значении энергии E0i.
Примечание. Для энергий Е0 < 40 МэВ в скобках приведены значения сечений для нейтронов.
1.3. Значения микроскопических сечений σi (Е0) для энергий нуклона Е0, отличных от узловых значений E0i, вычисляют путем квадратичной интерполяции по энергии значений σi (Е0i), приведенных в табл. 1
Таблица 1
Микроскопические сечения неупругого ядерного взаимодействия нуклонов σi (Е0), барн
|
Е0i, МэВ |
Элемент |
|||||||
|
12,01C |
16,00O |
26,98Al |
28,09Si |
55,85Fe |
63,55Cu |
118,7Sn |
207,2Pb |
|
|
20 |
0,425 (0,499) |
0,507 (0,596) |
0,695 (0,816) |
0,682 (0,801) |
1,02 (1,20) |
1,20 (1,41) |
1,56 (1,84) |
1,83 (2,42) |
|
25 |
0,439 (0,472) |
0,521 (0,559) |
0,709 (0,762) |
0,711 (0,764) |
1,04 (1,12) |
1,21 (1,30) |
1,60 (1,71) |
2,12 (2,29) |
|
30 |
0,433 (0,446) |
0,511 (0,527) |
0,696 (0,717) |
0,706 (0,728) |
1,03 (1,06) |
1,18 (1,21) |
1,58 (1,63) |
2,14 (2,20) |
|
35 |
0,416 (0,422) |
0,491 (0,497) |
0,671 (0,679) |
0,686 (0,695) |
0,999 (1,01) |
1,13 (1,15) |
1,54 (1,56) |
2,11 (2,13) |
|
40 |
0,398 |
0,469 |
0,645 |
0,663 |
0,969 |
1,09 |
1,50 |
2,08 |
|
45 |
0,375 |
0,443 |
0,613 |
0,632 |
0,931 |
1,04 |
1,45 |
2,03 |
|
50 |
0,353 |
0,418 |
0,582 |
0,602 |
0,896 |
0,993 |
1,41 |
1,99 |
|
60 |
0,305 |
0,365 |
0,520 |
0,540 |
0,825 |
0,905 |
1,32 |
1,91 |
|
70 |
0,246 |
0,300 |
0,440 |
0,460 |
0,733 |
0,800 |
1,21 |
1,80 |
|
80 |
0,245 |
0,300 |
0,441 |
0,459 |
0,735 |
0,803 |
1,22 |
1,80 |
|
90 |
0,242 |
0,296 |
0,439 |
0,454 |
0,733 |
0,800 |
1,22 |
1,80 |
|
100 |
0,238 |
0,292 |
0,434 |
0,448 |
0,728 |
0,795 |
1,21 |
1,80 |
|
125 |
0,228 |
0,281 |
0,422 |
0,434 |
0,714 |
0,780 |
1,20 |
1,78 |
|
150 |
0,221 |
0,273 |
0,412 |
0,424 |
0,702 |
0,768 |
1,19 |
1,77 |
|
175 |
0,217 |
0,268 |
0,406 |
0,417 |
0,694 |
0,759 |
1,18 |
1,76 |
|
200 |
0,214 |
0,266 |
0,402 |
0,413 |
0,690 |
0,755 |
1,17 |
1,76 |
|
250 |
0,212 |
0,264 |
0,399 |
0,411 |
0,687 |
0,751 |
1,17 |
1,75 |
|
300 |
0,212 |
0,263 |
0,398 |
0,410 |
0,685 |
0,750 |
1,17 |
1,75 |
|
350 |
0,212 |
0,263 |
0,399 |
0,410 |
0,686 |
0,751 |
1,17 |
1,75 |
|
400 |
0,215 |
0,267 |
0,403 |
0,415 |
0,692 |
0,757 |
1,18 |
1,76 |
|
500 |
0,225 |
0,278 |
0,419 |
0,430 |
0,712 |
0,779 |
1,20 |
1,79 |
|
600 |
0,237 |
0,292 |
0,436 |
0,447 |
0,734 |
0,803 |
1,23 |
1,82 |
|
700 |
0,248 |
0,305 |
0,453 |
0,463 |
0,755 |
0,825 |
1,25 |
1,84 |
|
800 |
0,261 |
0,319 |
0,472 |
0,481 |
0,778 |
0,850 |
1,28 |
1,87 |
|
900 |
0,261 |
0,319 |
0,471 |
0,481 |
0,777 |
0,849 |
1,28 |
1,87 |
|
1000 |
0,262 |
0,320 |
0,473 |
0,482 |
0,779 |
0,851 |
1,28 |
1,87 |
1.4. Значения микроскопических сечений σi (Е0) для элементов, не представленных в табл. 1, вычисляют путем степенной интерполяции по атомной массе элемента А, значений приведенных в табл. 1.
2. ДВОЙНЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ ПО ЭНЕРГИИ И УГЛУ ВЫЛЕТА РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ВТОРИЧНЫХ НУКЛОНОВ В НЕУПРУГИХ НУКЛОН-ЯДЕРНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ
2.1. Двойные дифференциальные по энергии Е
и углу вылета 
распределения
вторичных нуклонов 
(E0, E,
Θ) (i, j = p, н) представляют
в виде суммы распределений каскадных и
испарительных нуклонов:
|
|
(3) |
где Е0 - энергия нуклона, испытавшего неупругое ядерное взаимодействие, МэВ;
Е - энергия вторичных нуклонов, МэВ;
Θ - угол вылета вторичных нуклонов, отсчитываемый от направления движения первичного нуклона
2.2. Распределение каскадных нуклонов 
(E0, E, Θ)
одинаково по форме для нейтронов и протонов:
|
|
(4) |
где Nij (Е0) - среднее число (множественность) каскадных нуклонов типа j, образованных в неупругом взаимодействии нуклона типа i с ядром;
Nнукл (E0) = 
Nij (Е0) - множественность
каскадных нуклонов;
|
|
(5) |
- энергетическое распределение каскадных нуклонов;
|
|
(6) |
- нормировочная функция;
|
|
(7) |
2.2.1. Множественность каскадных нуклонов Nнукл (Е0) не зависит от типа нуклона, испытавшего неупругое ядерное взаимодействие и вычисляется по формуле
|
|
(8) |
|
где |
(9) |
2.2.2. Соотношение множественностей каскадных нейтронов и протонов в нуклон-ядерных взаимодействиях вычисляют по формуле
|
|
(10) |
|
|
(11) |
где А и z - атомный вес и номер элемента ядра-мишени, соответственно.
2.2.3. Энергетическое распределение каскадных нуклонов вычисляют по формуле
|
|
(12) |
причем 
(Е0,
Е) dE = Nнукл (E0).
2.2.4. Значения функций С (Е0) и х (Е) вычисляют с использованием данных табл. 2 и 3 для функций С (U0) и х (U) по формулам:
|
С (Е0) = С (U0); |
(13) |
|
|
(14) |
|
|
(15) |
2.2.5. Величины С (U0) и х (U) для значений U0 и U, не совпадающих с узловыми значениями табл. 2, 3, а также для элементов, не представленных в таблицах, находят путем квадратичной интерполяции по U0, U и А.
Таблица 2
Значения функции С (U0)
|
U0 |
Элемент |
||||||||
|
12,01C |
16,01O |
26,98Al |
28,09Si |
55,85Fe |
63,55Cu |
118,7Sn |
207,2Pb |
||
|
3,68 |
0,0 |
0,687 |
0,699 |
0,688 |
0,685 |
0,576 |
0,543 |
0,355 |
0,178 |
|
6,07 |
0,5 |
1,110 |
1,120 |
1,100 |
1,100 |
0,959 |
0,913 |
0,645 |
0,363 |
|
10,0 |
1,0 |
1,560 |
1,580 |
1,570 |
1,560 |
1,410 |
1,360 |
1,030 |
0,644 |
|
16,5 |
1,5 |
2,010 |
2,040 |
2,050 |
2,050 |
1,920 |
1,870 |
1,510 |
1,040 |
|
27,2 |
2,0 |
2,470 |
2,520 |
2,580 |
2,580 |
2,510 |
2,470 |
2,110 |
1,570 |
|
44,8 |
2,5 |
2,680 |
2,690 |
2,870 |
2,890 |
3,150 |
3,160 |
2,950 |
2,320 |
|
73,9 |
3,0 |
2,700 |
2,790 |
3,160 |
3,190 |
3,790 |
3,840 |
3,870 |
3,280 |
|
122,0 |
3,5 |
2,610 |
2,790 |
3,350 |
3,400 |
4,340 |
4,490 |
4,850 |
4,420 |
|
201,0 |
4,0 |
2,460 |
2,720 |
3,460 |
3,520 |
4,830 |
5,080 |
5,850 |
5,700 |
|
331,0 |
4,5 |
2,390 |
2,710 |
3,620 |
3,690 |
5,370 |
5,710 |
6,940 |
7,170 |
|
546,0 |
5,0 |
2,560 |
2,940 |
4,010 |
4,100 |
6,190 |
6,620 |
8,400 |
9,130 |
|
900,0 |
5,5 |
2,840 |
3,290 |
4,560 |
4,670 |
7,230 |
7,780 |
10,20 |
11,60 |
|
1480,0 |
6,0 |
3,130 |
3,650 |
5,130 |
5,260 |
8,360 |
9,050 |
12,30 |
14,50 |
Таблица 3
Значения функции х (U)
|
U0 |
Элемент |
||||||||
|
12,01C |
16,00O |
26,98Al |
28,09Si |
55,85Fe |
63,55Cu |
118,7Sn |
207,2Pb |
||
|
3,68 |
0,0 |
5,72 - 2 |
5,72 - 2 |
5,72 - 2 |
5,72 - 2 |
5,72 - 2 |
5,72 - 2 |
5,72 - 2 |
5,72 - 2 |
|
6,07 |
0,5 |
8,09 - 2 |
8,09 - 2 |
8,09 - 2 |
8,09 - 2 |
8,09 - 2 |
8,09 - 2 |
8,09 - 2 |
8,09 - 2 |
|
10,00 |
1,0 |
1,05 - 1 |
1,05 - 1 |
1,05 - 1 |
1,05 - 1 |
1,05 - 1 |
1,05 - 1 |
1,05 - 1 |
1,05 - 1 |
|
16,5 |
1,5 |
1,22 - 1 |
1,22 - 1 |
1,22 - 1 |
1,22 - 1 |
1,22 - 1 |
1,22 - 1 |
1,22 - 1 |
1,22 - 1 |
|
27,2 |
2,0 |
1,21 - 1 |
1,21 - 1 |
1,21 - 1 |
1,21 - 1 |
1,21 - 1 |
1,21 - 1 |
1,21 - 1 |
1,21 - 1 |
|
44,8 |
2,5 |
2,16 - 1 |
2,08 - 1 |
1,76 - 1 |
1,74 - 1 |
1,29 - 1 |
1,23 - 1 |
1,02 - 1 |
9,84 - 2 |
|
73,9 |
3,0 |
2,75 - 1 |
2,53 - 1 |
1,98 - 1 |
1,94 - 1 |
1,33 - 1 |
1,24 - 1 |
9,57 - 2 |
8,35 - 2 |
|
122,0 |
3,5 |
3,38 - 1 |
2,98 - 1 |
2,19 - 1 |
2,19 - 1 |
1,37 - 1 |
1,26 - 1 |
9,24 - 2 |
7,60 - 2 |
|
201,0 |
4,0 |
3,96 - 1 |
3,37 - 1 |
2,35 - 1 |
2,29 - 1 |
1,39 - 1 |
1,27 - 1 |
8,94 - 2 |
7,11 - 2 |
|
331,0 |
4,5 |
3,25 - 1 |
2,75 - 1 |
1,80 - 1 |
1,84 - 1 |
1,10 - 1 |
9,96 - 2 |
6,74 - 2 |
5,08 - 2 |
|
546,0 |
5,0 |
2,47 - 1 |
2,11 - 1 |
1,47 - 1 |
1,43 - 1 |
8,50 - 2 |
7,72 - 2 |
5,13 - 2 |
3,76 - 2 |
|
900,0 |
5,5 |
2,39 - 1 |
2,02 - 1 |
1,39 - 1 |
1,35 - 1 |
7,92 - 2 |
7,18 - 2 |
4,74 - 2 |
3,46 - 2 |
|
1480,0 |
6,0 |
2,36 - 1 |
1,98 - 1 |
1,34 - 1 |
1,30 - 1 |
7,51 - 2 |
6,79 - 2 |
4,44 - 2 |
3,19 - 2 |
Примечание. Здесь и далее всюду запись типа 5,72 - 2 означает 5,72·10-2.
2.3. Распределение испарительных нейтронов
2.3.1. Распределение испарительных нейтронов не зависит от типа нуклона, испытавшего неупругое ядерное взаимодействие.
Примечание. Испарительные протоны из-за малых длин ионизационного пробега в веществе не рассматривают при решении задач переноса излучения в защите КА.
2.3.2. Угловое распределение испарительных нейтронов изотропно:
|
|
(16) |
где F2 (Е0, Е) - энергетическое распределение испарительных нейтронов, причем:
|
|
(17) |
n (Е0) - множественность испарительных нейтронов.
2.3.3. Энергетическое распределение испарительных нейтронов вычисляют по формуле
|
|
(18) |
|
где |
(19) |
|
Ес = 10,5 - 0,02 А - средняя энергия связи нуклона в ядре с атомным весом A; |
(20) |
|
|
(21) |
- средняя энергия возбуждения остаточного ядра
|
при γ (E0) = 1,8 Е00,1lnА + 0,2 |
(22) |
2.3.4. Множественность испарительных нейтронов вычисляют по формуле
|
|
(23) |
2.4. Для вещества со сложным элементным составом Ak (k = 1, ..., k0) распределение 
вычисляют по формуле
|
|
(24) |
2.5. В справочном приложении 2 представлены результаты вычислений ряда интегральных характеристик протон-ядерного взаимодействия для углерода, кислорода, алюминия, кремния, железа, меди, олова, свинца.
ПРИЛОЖЕНИЕ 1
Справочное
ТЕРМИНЫ И ПОЯСНЕНИЯ
|
Термин |
Обозначение |
Пояснение |
|
Средний пробег нуклона до ядерного взаимодействия |
|
Величина, обратная макроскопическому сечению взаимодействия нуклона с ядром |
|
Макроскопическое сечение |
Σi (E0) |
|
|
Микроскопическое сечение |
σi (E0) |
|
|
Двойное дифференциальное по энергии Е и углу вылета |
Среднее число нуклонов типа i,
вылетающих в направлении |
|
|
Множественность частиц типа j |
Среднее число частиц типа j, возникающих в неупругом взаимодействии нуклона с ядром элемента |
распределение
вторичных нуклоновПРИЛОЖЕНИЕ 2
Справочное
ХАРАКТЕРИСТИКИ ПРОТОН-ЯДЕРНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТОВ
|
Е |
U |
Nнукл |
Nн |
Nр |
Е*, МэВ |
Т, МэВ |
n |
|
Углерод |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,409 |
0,172 |
0,237 |
16,5 |
2,28 |
0,60 |
|
27,2 |
2,0 |
0,653 |
0,273 |
0,380 |
18,0 |
2,54 |
0,62 |
|
44,8 |
2,5 |
0,952 |
0,402 |
0,550 |
20,0 |
2,83 |
0,65 |
|
73,9 |
3,0 |
1,290 |
0,543 |
0,750 |
22,0 |
3,15 |
0,68 |
|
122,0 |
3,5 |
1,650 |
0,695 |
0,950 |
24,5 |
3,42 |
0,71 |
|
201,0 |
4,0 |
2,000 |
0,850 |
1,150 |
27,3 |
3,75 |
0,75 |
|
331,0 |
4,5 |
2,340 |
1,000 |
1,340 |
30,0 |
4,06 |
0,78 |
|
546,0 |
5,0 |
2,660 |
1,150 |
1,510 |
32,7 |
4,32 |
0,82 |
|
900,0 |
5,5 |
2,940 |
1,290 |
1,650 |
35,5 |
4,55 |
0,85 |
|
1480,0 |
6,0 |
3,190 |
1,430 |
1,760 |
36,5 |
4,70 |
0,90 |
|
Кислород |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,414 |
0,174 |
0,240 |
17,0 |
2,07 |
0,655 |
|
27,2 |
2,0 |
0,666 |
0,280 |
0,385 |
18,9 |
2,33 |
0,687 |
|
44,8 |
2,5 |
0,978 |
0,412 |
0,566 |
21,1 |
2,62 |
0,726 |
|
73,9 |
3,0 |
1,330 |
0,563 |
0,772 |
23,9 |
2,93 |
0,772 |
|
122,0 |
3,5 |
1,720 |
0,726 |
0,991 |
27,2 |
3,26 |
0,842 |
|
201,0 |
4,0 |
2,110 |
0,894 |
1,210 |
30,7 |
3,59 |
0,879 |
|
331,0 |
4,5 |
2,480 |
1,060 |
1,420 |
34,6 |
3,90 |
0,936 |
|
546,0 |
5,0 |
2,830 |
1,220 |
1,610 |
38,4 |
4,20 |
0,991 |
|
900,0 |
5,5 |
3,170 |
1,390 |
1,780 |
42,1 |
4,47 |
1,040 |
|
1480,0 |
6,0 |
3,450 |
1,550 |
1,900 |
45,6 |
4,70 |
1,090 |
|
Алюминий |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,417 |
0,183 |
0,234 |
17,9 |
1,72 |
0,787 |
|
27,2 |
2,0 |
0,681 |
0,299 |
0,382 |
20,3 |
1,96 |
0,845 |
|
44,8 |
2,5 |
1,020 |
0,447 |
0,571 |
23,4 |
2,23 |
0,917 |
|
73,9 |
3,0 |
1,410 |
0,622 |
0,792 |
27,4 |
2,54 |
1,010 |
|
122,0 |
3,5 |
1,850 |
0,816 |
1,030 |
32,4 |
2,88 |
1,110 |
|
201,0 |
4,0 |
2,300 |
1,020 |
1,280 |
38,3 |
3,24 |
1,230 |
|
331,0 |
4,5 |
2,760 |
1,230 |
1,530 |
45,0 |
3,60 |
1,360 |
|
546,0 |
5,0 |
3,200 |
1,440 |
1,760 |
52,0 |
3,95 |
1,490 |
|
900,0 |
5,5 |
3,610 |
1,650 |
1,960 |
59,0 |
4,26 |
1,610 |
|
1480,0 |
6,0 |
3,980 |
1,860 |
2,120 |
65,6 |
4,54 |
1,720 |
|
Кремний |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,416 |
0,175 |
0,241 |
18,0 |
1,69 |
0,798 |
|
27,2 |
2,0 |
0,682 |
0,287 |
0,395 |
20,4 |
1,93 |
0,858 |
|
44,8 |
2,5 |
1,020 |
0,430 |
0,590 |
23,6 |
2,21 |
0,933 |
|
73,9 |
3,0 |
1,420 |
0,599 |
0,821 |
27,7 |
2,52 |
1,030 |
|
122,0 |
3,5 |
1,860 |
0,786 |
1,070 |
32,8 |
2,86 |
1,140 |
|
201,0 |
4,0 |
2,320 |
0,985 |
1,330 |
38,9 |
3,22 |
1,260 |
|
331,0 |
4,5 |
2,780 |
1,190 |
1,590 |
45,8 |
3,58 |
1,400 |
|
546,0 |
5,0 |
3,220 |
1,390 |
1,830 |
53,1 |
3,93 |
1,530 |
|
900,0 |
5,5 |
3,640 |
1,600 |
2,040 |
60,4 |
4,25 |
1,660 |
|
1480,0 |
6,0 |
4,020 |
1,800 |
2,220 |
67,3 |
4,53 |
1,780 |
|
Железо |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,390 |
0,178 |
0,212 |
19,1 |
1,32 |
1,07 |
|
27,2 |
2,0 |
0,663 |
0,302 |
0,361 |
22,6 |
1,53 |
1,21 |
|
44,8 |
2,5 |
1,030 |
0,469 |
0,559 |
27,2 |
1,78 |
1,37 |
|
73,9 |
3,0 |
1,480 |
0,675 |
0,802 |
33,4 |
2,07 |
1,59 |
|
122,0 |
3,5 |
1,990 |
0,914 |
1,080 |
41,8 |
2,40 |
1,86 |
|
201,0 |
4,0 |
2,560 |
1,180 |
1,380 |
52,5 |
2,78 |
2,18 |
|
331,0 |
4,5 |
3,150 |
1,460 |
1,690 |
65,6 |
3,17 |
2,54 |
|
546,0 |
5,0 |
3,730 |
1,740 |
1,990 |
80,6 |
3,57 |
2,92 |
|
900,0 |
5,5 |
4,300 |
2,040 |
2,260 |
96,3 |
3,94 |
3,29 |
|
1480,0 |
6,0 |
4,830 |
2,340 |
2,490 |
111,0 |
4,26 |
3,62 |
|
Медь |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,380 |
0,177 |
0,203 |
19,3 |
1,26 |
1,15 |
|
27,2 |
2,0 |
0,651 |
0,304 |
0,347 |
23,0 |
1,47 |
1,30 |
|
44,8 |
2,5 |
1,020 |
0,477 |
0,543 |
27,9 |
1,71 |
1,50 |
|
73,9 |
3,0 |
1,480 |
0,692 |
0,785 |
34,7 |
1,99 |
1,75 |
|
122,0 |
3,5 |
2,010 |
0,943 |
1,070 |
43,8 |
2,32 |
2,07 |
|
201,0 |
4,0 |
2,590 |
1,220 |
1,370 |
55,7 |
2,69 |
2,45 |
|
331,0 |
4,5 |
3,210 |
1,520 |
1,690 |
70,4 |
3,09 |
2,88 |
|
546,0 |
5,0 |
3,820 |
1,830 |
1,990 |
87,4 |
3,49 |
3,34 |
|
900,0 |
5,5 |
4,430 |
2,150 |
2,280 |
105,0 |
3,88 |
3,78 |
|
1480,0 |
6,0 |
4,990 |
2,470 |
2,520 |
123,0 |
4,21 |
4,19 |
|
Олово |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,307 |
0,152 |
0,155 |
20,3 |
1,01 |
1,59 |
|
27,2 |
2,0 |
0,558 |
0,277 |
0,281 |
25,0 |
1,19 |
1,91 |
|
44,8 |
2,5 |
0,920 |
0,458 |
0,462 |
31,8 |
1,41 |
2,32 |
|
73,9 |
3,0 |
1,400 |
0,696 |
0,702 |
41,3 |
1,68 |
2,85 |
|
122,0 |
3,5 |
1,980 |
0,990 |
0,993 |
54,6 |
1,99 |
3,52 |
|
201,0 |
4,0 |
2,660 |
1,330 |
1,330 |
72,9 |
2,34 |
4,35 |
|
331,0 |
4,5 |
3,390 |
1,710 |
1,680 |
96,9 |
2,74 |
5,32 |
|
546,0 |
5,0 |
4,170 |
2,120 |
2,060 |
126,0 |
3,16 |
6,37 |
|
900,0 |
5,5 |
4,940 |
2,540 |
2,400 |
158,0 |
3,56 |
7,41 |
|
1480,0 |
6,0 |
5,700 |
2,990 |
2,710 |
189,0 |
3,92 |
8,35 |
|
Свинец |
|||||||
|
16,5 |
1,5 |
0,210 |
0,110 |
0,0998 |
20,4 |
0,824 |
2,26 |
|
27,2 |
2,0 |
0,415 |
0,218 |
0,1970 |
26,6 |
0,990 |
2,88 |
|
44,8 |
2,5 |
0,733 |
0,385 |
0,3480 |
35,6 |
1,190 |
3,70 |
|
73,9 |
3,0 |
1,190 |
0,625 |
0,5620 |
48,6 |
1,430 |
4,77 |
|
122,0 |
3,5 |
1,780 |
0,939 |
0,8400 |
67,3 |
1,720 |
6,13 |
|
201,0 |
4,0 |
2,500 |
1,320 |
1,1800 |
93,7 |
2,050 |
7,81 |
|
331,0 |
4,5 |
3,330 |
1,770 |
1,5600 |
129,0 |
2,440 |
9,78 |
|
546,0 |
5,0 |
4,250 |
2,280 |
1,9700 |
173,0 |
2,830 |
11,90 |
|
900,0 |
5,5 |
5,210 |
2,830 |
2,3800 |
220,0 |
3,210 |
13,90 |
|
1480,0 |
6,0 |
6,180 |
3,420 |
2,7600 |
267,0 |
3,550 |
15,70 |
СОДЕРЖАНИЕ